Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

95 ные лазеры дают кратковременные вспышки яркого света , доста - точного для освещения , в том числе высокоскоростных течений . Однако накачка энергии для следующей вспышки требует значи - тельного ( по меркам изучаемых процессов ) времени . Типичная частота вспышек от большинства импульсных лазеров не превы - шает 10 – 15 Гц . Мощные импульсные лазеры с большими частота - ми вспышек редкие и дорогие . За время накачки лазера частицы могут передвинуться на значительное расстояние , поэтому лазеры сдваивают ( используют два независимых лазера с объединенной оптической системой ). Соответственно и время между двумя по - следовательными кадрами может быть достаточно малым . Управ - ление процессом измерений осуществляется синхронизатором , ко - торый подает сигналы для срабатывания лазеров и синхронизирует вспышки лазеров с открытием затворов камер . Существенным недостатком схемы измерений с использова - нием импульсных лазеров является сложность исследования быстропротекающих и нестационарных процессов из - за низкого временного разрешения . Отчасти решить данную проблему удается заменой импульсных лазеров на непрерывные лазеры с диодной накачкой и фотокамер на высокоскоростные цифровые видеокаме - ры . В литературе высокоскоростные системы обычно обозначают термином Time resolved PIV. Недостатком систем с непрерывным лазером является существенно меньшая освещенность измеритель - ной области ( это снижает величину максимально возможной для измерений скорости ) и локальный подогрев области съемки при высокой мощности лазера , влияющий на характеристики иссле - дуемого течения . Близким по техническому процессу к методу PIV является метод PTV, в котором измеряется не скорость группы частиц в вы - деленном окне , а непосредственно скорость отдельных частиц и определяется наиболее вероятная траектория их движения . Для этого плотность засева потока трассерами должна быть достаточно