Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

88 где α – угол между зондирующими пучками ; φ – угол между вол - новыми векторами ; v cos φ – проекция вектора скорости на направ - ление разностного вектора k . Коэффициент γ = 2 k sin α находится через известные парамет - ры оптической схемы ( угол α ) и известную длину волны лазерного излучения λ . Поэтому измерение допплеровского сдвига частоты дает информацию о скорости : v cos ϕ = ω D / γ . (2.33) Допплеровский сдвиг в этой схеме измерения не зависит от направления наблюдения рассеянного излучения . Это значит , что результат измерения допплеровского сдвига частоты определяется геометрией освещающих пучков и не зависит от приемной аперту - ры , ограничивающей рассеянное излучение . Последнее обстоя - тельство особенно важно при малых расстояниях между объектом и приемником . Введение дополнительных зондирующих лучей ( с другими длинами волн ) позволяет получать информацию обо всех трех компонентах вектора скорости в исследуемой точке потока с высо - кой частотой и точностью измерений . Настройка ЛДА на иссле - дуемую точку выполняется путем фокусировки в ней зондирую - щих лучей . В результате можно выполнять измерения в очень ма - лом объеме ( на уровне единиц микрон ). Другая особенность ЛДА связана с возможностью использования оптоволокна , через кото - рое могут выполняться измерения в естественных или закрытых системах , например , в медицине и биологии . Основной недостаток ЛДА – точечные измерения . Он час - тично компенсируется применением автоматизированных систем перемещения оборудования , но реализовать мгновенные измерения всего поля скорости этим методом нельзя .