Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

72 Отверстие 1 насадка воспринимает полное давление , а отвер - стие 2 на боковой поверхности насадка – статическое давление . Требования к расположению отверстия отбора статического давле - ния изложены в разделе « Измерения статического давления в по - токе ». Теория измерения скорости потока насадком Пито – Прандт - ля основывается на общем законе Бернулли – Сен Венана и потен - циальной теории обтекания тела идеальным газом . При малых скоростях движения ( число Маха М < 0,3) сжи - маемость газа можно не учитывать и рассматривать плотность , как величину постоянную или зависящую только от температуры . То - гда условие постоянства полного напора вдоль струйки газа , нате - кающего на тело ( рис . 2.32), можно представить в виде : 2 2 I II I II ρ ρ 2 2 V V p p + = + . (2.19) Рис . 2.32. Схема обтекания осесимметричного полутела Лобовую точку насадка можно рассматривать в качестве критической точки , в которой поток полностью тормозится . Тогда p II = p * – давление торможения , равное полному давлению в пото - ке , а V II = 0. Уравнение (2.19) при этом примет вид : 2 * I I ρ 2 V p p + = , (2.20) скорость потока определяется по формуле : * I 2( ) ρ p p V − = . (2.21)