Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

159 Рассмотрим условия возникновения и наблюдения интерфе - ренции при наложении двух волновых фронтов , идущих от двух синфазных ( разность фаз равна нулю ) когерентных источников света 1 и 2 с длиной волны λ под углом γ ( рис . 2.74). На экране 3 , размещаемом в любом месте пересечения световых волн от источ - ников , будет наблюдаться интерференционная картина . В точке А , расположенной на одинаковом расстоянии от источников света , разность хода между лучами равна нулю . Поэтому на этом месте экрана образуется светлая полоса , называемая центральной или нулевой . По обе стороны от нулевой полосы размещаются темные полосы равной толщины , которые далее сменяются светлыми , об - разуя характерную картину интерференции . Рис . 2.74. Схема образования интерференционной картины При этом между произвольными точками А и В , отстоящими друг от друга на расстояние b , располагается b γ / λ полос . Ширина каждой полосы ( расстояние между минимумами и максимумами освещенности ) определяется выражением ξ = λ / γ . В последнее время в качестве источника света в интерферо - метрических методах используются лазеры . Они обладают высо - кой степенью когерентности , а испускаемое ими излучение являет - ся практически монохромным . Кроме того , лазерные источники света имеют высокую яркость и направленность излучения , что позволяет снизить требования к элементам оптики . Простейшая