Теория и техника экспериментальных исследований: Методы и техника измерений

154 Рис . 2.70. Прохождение света через оптическую неоднородность В прямотеневом методе параллельный пучок света , сфор - мированный точечным источником 1 и объективом 2 ( рис . 2.71), проходит через исследуемую область потока ( оптическую неодно - родность ) 3 и попадает на экран ( фотопластинку ) 4. Объектив 2 располагается на фокусном расстоянии F , а смещение луча y в плоскости экрана 4 относительно невозмущенного потока опре - деляется следующим соотношением : y = y 1 – y 0 = L ( ϕ 1 – ϕ 0 ), где L – расстояние от точки кажущегося отклонения луча до экра - на ; ϕ 1 и ϕ 0 – угол падения отклоненного и исходного лучей , соот - ветственно . Если градиент показателя преломления по всему полю исследуемого объекта равен нулю , т . е . ∂ n / ∂ y = 0, то свет от источ - ника 1 после прохождения неоднородности не будет претерпевать отклонений . Если же градиент показателя преломления по всему полю исследуемого объекта постоянен и отличен от нуля , т . е . ∂ n / ∂ y = = const, то все лучи отклонятся на одинаковый угол . В этом случае освещенность изображения неоднородности на экране останется равномерной , за исключением ее крайних участков . Если градиент показателя преломления изменяется по y , т . е 0 n y ∂ ≠ ∂ , то отклонение лучей , проходящих через разные точки неоднородности , будет раз - личным . Тогда изображение некоторых участков неоднородности на экране окажется более светлым , а других – менее светлым .