Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

63 где u – подвижность диффундирующих частиц, т.е. коэффициент про- порциональности между скоростью частицы v и движущей силой F при стационарном движении с трением: v = uF. (3.16) Если принять частицы сферически симметричной формы, то в соответствии с законом Стокса: 1 6 u r   , (3.17) где  – коэффициент динамической вязкости жидкости; r – эффектив- ный радиус частицы. В жидкостях увеличение коэффициента диффузии и температу- ры обусловлено «разрыхлением» ее структуры при нагреве и соот- ветствующим увеличением числа перескоков в единицу времени. Движение молекул в жидкостях не ограничивается только ко- лебательным движением около положений равновесия. Экспери- ментальные исследования показывают реальность поступатель- ного перемещения молекул жидкости в результате обмена моле- кул местами друг с другом. Перемещение молекул в жидкости происходит из одного слоя в другой (соседний) слой окружающих молекул, если кинетическая энергия молекулы достаточна, чтобы преодолеть силы притяжения, действующие со стороны соседних молекул, и если в этом другом слое две молекулы разошлись на расстояние, большее чем «эффективный» диаметр диффундирую- щей молекулы. Уже в твердых телах с дефектной кристаллической решеткой атомы имеют свободу передвижения большую, чем тепловые коле- бания относительно своего среднего положения, и могут переходить из одного узла решетки в другой. Очевидно, что в жидкостях, сплошь состоящих из дефектных (неупорядоченных) участков, это переме- щение еще более улучшено. При переходе вещества в жидкое состояние геометрия распо- ложения атомов (частиц) становится беспорядочной и потому неиз- вестной. Эксперименты, однако, показывают, что в жидкостях все же существует некоторый геометрический порядок в расположении