Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

41 2 2 2 x y z v v v       . (2.14) Тогда или 2 2 3 x v v    , или 2 2 1 3 x v Nm v      . Подставив в уравнение (2.5) вместо 2 x v   величину 2 1 3 v   , получим: 2 1 3 pV Nm v    . (2.15) Введем числовую плотность молекул, выражающую среднее число молекул в единице объема: n = N / V , (2.16) тогда уравнение (2.15) примет вид: 2 1 3 p mn v    . (2.17) Уравнению (2.17) можно придать вид:   2 2 2 6 3 p n m v n w       , (2.18) где 2 2 m v w     – средняя кинетическая энергия поступательно- го движения одной молекулы. Введем понятие абсолютной температуры как величины, ха- рактеризующей состояние равновесия системы и пропорциональную средней кинетической энергии хаотического движения молекул, со- ставляющих систему: 2 2 3 2 m v T k    , (2.19) где k – универсальная постоянная, называемая константой Больцма- на и равная 1,38  10 –23 Дж/град.