Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

18 Рис. 1.4. Потенциалы с твердой сферой Часто к потенциалу с твердой сферой добавляется часть, свя- занная с притяжением. В наиболее простой форме – это прямоуголь- ная яма глубиной  и шириной  (  – 1) (см. рис. 1.4, б ): , ; ( ) , ; 0, . r V r r a r                (1.7) Преимуществом последнего потенциала по сравнению с выра- жением (1.6) является наличие двух параметров:  и  , что увеличи- вает лучшую его согласованность при сравнении с эксперименталь- ными данными. Другим потенциалом, более реалистично сочетающим модель жесткой сферы с притяжением, является потенциал Сюзерленда (  – 6) (см. рис. 1.4, в ): , ; ( ) , , r V r u r r                   (1.8) где u – величина притяжения при r =  . Потенциал Леннарда-Джонса . Потенциал был предложен в 1924 г. английским физиком-теоретиком Джоном Эдвардом Леннар- дом-Джонсом для межатомных сил. Широко применялся для иссле- дования термодинамических свойств инертных газов, в частности вириальных коэффициентов. В дальнейшемшироко применялся в ис-