Физика. Молекулярная физика. Термодинамика

122 1 2 2 1 p V p V         (6.55) или const pV   . Условие dQ = 0, т.е. полная теплоизоляция, на практике не осуществимо. Это условие приближенно выполняется только для очень быстро протекающих процессов. На р – V диаграмме состояния газа адиабата имеет больший наклон к оси абсцисс, чем изотерма, поскольку тепло, возникающее при адиабатическом сжатии, вызывает повышение температуры газа, что приводит, в свою очередь, к дополнительному увеличению дав- ления (рис. 6.5). Рис. 6.5. Диаграмма состояния газа для адиабатического процесса р – V Работа, выполняемая газом при адиабатическом расширении, определяется в соответствии с первым законом термодинамики: A = –  U . Но по определению изохорной теплоемкости: v U C T    , поэтому:   2 1 v A C m T T    , отсюда:   1 2 v A C m T T   . (6.56) Проведя простые преобразования, можно получить:   1 2 1 2 1 p v v p v C C T T A C m T T mR C C         . (6.57)