Электроника

68 Рис. 3.22. Цепь смещения источником тока Из уравнения для левого контура (см. рис.3.21), включающего резисторы R б, R э , эмиттерный переход и источник E э , находим ток базы и ток коллектора:     э бэ б б э 1 E U I R R      ; (3.2)     э бэ к б б э 1 E U I I R R         . (3.3) 3.3.3. Цепь смещения с помощью источника тока Цепи смещения (рис. 3.21) неудобны для интегральных схем, так как резисторы относительно больших номиналов занимают на крис- талле слишком большую площадь. Простую цепь смещения, удобную для интегральной схемотехники, можно получить, включив в цепь эмит- тера источник постоянного тока (рис. 3.22) на транзисторах – токовое зеркало. Это позволяет экономить площадь кристалла. При этом ток коллектора определяется источником тока J : к I J  . (3.4) Другое преимущество такой цепи смещения заключается в том, что ток эмиттера и ток коллектора не зависят от коэффициента  и сопротивления резистора в цепи базы. Поэтому сопротивление R б можно выбрать большим и за счет этого увеличить входное сопро- тивление цепи. +Е к R б VT -E э R к J