Основы теории цепей и сигналов в радиотехнических и телекоммуникационных системах

После преобразования получим соотношение, связывающее меж­ ду собой комплексные амплитуды напряжения и тока в индуктивно­ сти: = jdiLi^wyT и позволяющее получить выражения комплекс­ ных сопротивления (со) и проводимости 1^((о) индуктивности: 1 ) = 7 ^ = ; 4 (ю) = ^mL y y - : = - V = / 4 =y * i a 4 2 ) Z]^ (coj J ( £)L (£)L Сравнивая выражение (1.42) с показательной (1.29), алгебраи­ ческой (1.30), (1.37) формами записи комплексных сопротивления и проводимости, можно сделать вывод о характере комплексного сопротивления и проводимости индуктивности: 1) комплексные сопротивление и проводимость индуктивно­ сти чисто реактивные и зависят от частоты (прямо пропорцио­ нально и обратно пропорционально соответственно): Zi (со) = jcoZ; 4 (®) = -1 М ; (1-43) 2) резистивные составляющие равны нулю: rL=gi = 0; 3) разность фаз между напряжением и током равна л/2, т.е. на­ пряжение на индуктивности опережает ток на 90° (рис. 1.22, в, г): (PZL = ф(7 - ф/ = л/2 = - (рг £ . 1т Zl =jaL Yl= l/jaL Im Zj=j(aL . Ф = Till A im Re Re = -nil Yi=-jlaL Рис. 1.22. Комплексная схема индуктивного элемента: а - замещение Zj^, Yj\6- векторные диаграммы тока и напряжения; в - комплексное сопротивление Z/,; г - комплексная проводимость 43