Колебания и волны

Зарядим конденсатор (рис. 18, а) от постороннего источника тока и замкнем выключатель. Конденсатор С начнет разряжаться на катушку самоиндукции, и напряжение между его обкладками будет падать. Выясним, как при этом будет изменяться сила тока в цепи. При постоянном токе, в соответствии с законом Ома, она всегда пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению участка цепи. В данном случае сопротивление ка­ тушки самоиндукции, на которой поддерживается напряжение, равно нулю, и можно было бы допустить, что сюа тока после за­ мыкания цепи станет бесконечно большой. Однако это означало бы внезапное появление бесконечно большой энергии магнитного поля и противоречило бы закону сохранения энергии. Очевидно, что сила тока не люжет быть бесконечно большой в момент замы­ кания цепи и должна постепенно нарастать от нуля, что соответст­ вует постепенному нарастаншо энергии магнитного поля. 1=т к ИСТОЧНИК\' постоянного тока I с Рис. 18 I B t=Ti2 1=0 Определим быстроту нарастания тока после замыкания ко­ лебательного контура. Увеличение силы тока вызовет соответст- вуюшее нарастание магнитного поля, и в контуре будет действо­ вать встречная эдс самоинд\'кции. которая, по закону Фарадея, пропорциональна скорости \зеличения силы тока: 40