Квантовая механика и квантовые статистики

больцмановское «крыло» в распределении Ферми - Дирака. При дальнейшем увеличении температуры размытие увеличивается и при Т>Тр функция распределения Ферми - Дирака переходит в функцию Максвелла - Больцмана. E,=\i^ Е Рис. 2.7. Функция распределения Ферми - Дирака Оценим число возбужденных электронов' АЛ^] при температуре Т. В интервале энергий от О до Ef располагается N/2 уровней, где N - число свободных электронов. Если грубо считать, что расстояние между уровнями . „ Но 2цо одинаково и равно АЕ= число электронов, подвергающихся тепловому возбуждению, будет: АЛ/, . кт тт & £ но Пусть половина из них перешла в возбужденные состояния; лл/ д д г= . 2Цо Мало это или много? При комнатной температуре = 0,025 эВ, )1»5эВ, поэтому A-V <0,017V; при Т = 1000К AN = 0,03-0,05^V. Незначительный процент электронов, подвергающихся термическому возбуждению, приводит к тому, что электронный газ почти не поглощает тепла 85