Квантовая механика и квантовые статистики

число обратных столкновений: Об = №)4„ ( £4)[i- (£i )][i - / р.о ( £ 2)]. При термодинамическом равновесии: (^)][l- /р.о ( £ 4)]= = ( £ l ) ] [ l - / „ ( £ 2)]. Поделив обе части (2.26) на (^з)/р.в(^4). получим: / р . о ( ^ ) - 1 1 /р .о (^з) I /р .о (^4) (2.25) (2.26) (2.27) Сравнивая это уравнение с уравнением (2,12),' легко видеть, что для газа 1 фермионов функция /р-о(^) - 1 удовлетворяет такому же условию, какому в случае невырожденного газа удовлетворяет функция / ( £ ) . Это позволяет воспользоваться результатом (2.18), который в рассматриваемом случае принимает следующий вид: - 1 1 /р.о(^) - 1 d_ dE 1 - 1 где у - некоторая постоянная. Интегрируя (2.27), находим 1 --1 = Ве (2.28) (2.29) где В - постоянная интегрирования. Постоянные у п В можно определить из следующих соображений. При выполнении условия /ф .д( £ ) « 1 фермионный газ становится невырожденным. Для такого газа единицей в левой части (2.29) можно пренебречь и записать его в следующем виде: