Квантовая механика и квантовые статистики

здесь А - постоянная интегрирования. Как указывалось, функция распределения должна параметрически зависеть от термодинамических параметров ц и Г. Опыт показывает, что В =- — ; (2.20) кТ = (2.21) Подставляя (2.20) и (2.21) в (2.19), находим: = (2.22) Это и есть искомая функция распределения для невырожденного идеального газа. Полная статистическая функция распределения для невырожденного электронного газа определяет число частиц в единичном интервале около энергии Е : 43/2/^^x1/2 кТ Число частиц с энергией, принадлежащей интервалу {E,E + dE), есть N{E)dE. Свободные классические частицы могут иметь любую энергию от Одо X . Поэтому полное число частиц в классическом газе Максвелла - Больцмана: чЗ/2_ н _ « ^ л i / f t — ЛГ( £ )= = j e kTdE. О ' ' о с учетом значения интеграла получаем: h' Отсюда можно определить связь числа частиц с химическим потенциалом системы: 77