Квантовая механика и квантовые статистики

перейдут в состояния с энергиями £ 3 и £ 4 . Назовем обратным столкновением такое, в результате которого частицы возвращаются в исходное состояние с энергиями Е\И E j - Таким образом, будем рассматривать два типа столкновений: прямые: ( £ i , £ 2 ) ~ ^ ( ^ 3 ' ^ 4 ) ^ обратные: ( £ 3, £ 4);-•( £ ], £ 2)• UE) ! е О Рис. 2.3. Функция распределения Максвелла - Больцмана Число 0др прямых столкновении в единих^у времени пропорционально среднему числу столкновений в исходных состояниях, т.е. / ( £ ] ) и / ( £ 2 ) , не зависит от числа частиц в конечных состояниях, так как газ невырожден: Qnf =c f { E i ) f ( E 2 ) (2.10) (с - коэффициент пропорциональности). Число обратных столкновений пропорционально / ( £ з ) / ( £ 4 ) : а>бр='/( £ з)/( £ 4)- (2.11) При термодинамическом равновесии должно быть равно бобр • / ( £ , ) / ( £ 2 ) =/ ( £ З ) / ( £ 4 ) - (2.12) 75