Квантовая механика и квантовые статистики

/ ( £ ) = 0,1. Так как на каждое состояние приходится в среднем 0,1 частицы, / ( £ ) можно трактовать как среднее число частиц, находящихся в данном состоянии. Тогда N{E)dE^g(E)-f(E)dE. Функцию / ( £ ) называют просто функцией распределения. Число электронов Винтервале энергий от Ej до Е2: El N(E^,E2)= \N(E)-dE. Е, Среднее статистическое любой физической величины А(Е) В случае квазинепрерывного энергетического спектра: 0 со <А>= jA{E)-N(E)-dE/ jN{E)-dE. О О Таким образом, задача об отыскании полной функции распределения частиц по состояниям сводится к отысканию функции g{E)dE, описывающей распределение состояний по энергиям, и функции /{Е), определяющей степень заполнения этих состояний частицами. Определим сначала функцию g{E)dE. 2.5. Число состояний микрочастицы Фазовое пространство и его квантование. В классической механике состояние частицы определяется заданием трех координат и трех составляющих импульса. Задавая эти шесть переменных, определяем шестимерное фазовое пространство. Точка {x,y,z^pj.,py,p2'^^ определяющая состояние системы, есть фазовая точка. Пусть состояние частицы изменяется и переходит из состояния (г,р) в состояние (г + i ^r,p +ф ) . Элемент фазового пространства ДГ =ДГкДГр -dx-dy-dz- dp^ • dpy • dp^. 70