Квантовая механика и квантовые статистики

C/(r) = - Ze^ Л _ а _ _ А ЛпЕдгУ из-за экранирующего действия более глубоких внутренних электронных оболочек. Вследствие этого, вырождение уровней по / снимается и каждый уровень энергии £ „| характеризуется уже двумя квантовыми числами л и / . Кратность вырождения уровня по квантовым числам ш, ит , равна 2(2/+1) Под действием внешнего магнитного поля , вырождение уровня по квантовым числамт , ит , снимается и происходит его расщепление (эффект Зеемана): Е„1т,т^ =E „i+(mi+2m,)\LgH Таким образом, состояние электрона в атоме определяется заданием четверки квантовых чисел: п, /, ш/, а значит, и соответствующих функций Vn I т, и собственных значений энергии . Частицы с полуцелым спином j = 1/2,3/2,... (электроны, протоны, нейтроны,...) называются фермионами и описываются антисимметричными волновыми функциями. Частицы с цельпи спином 5 = 0,1,2,... (фотоны, фононы, п-и /г-мезоны,...) называются бозонами и имеют симметричные волновые функции. Для фермионов справедлив принцип запрета Паули: в системе одинаковых частиц с полуцельпк4 спином две или более частицы не могут одновременно занимать одинаковые состояния, т.е. состояния с одним и тем же набором квантовых чисел: w, /, mi, Ш;.