Квантовая механика и квантовые статистики

^-х^УРг-^Ру' Ly=zp^-xp^-, 4 =^Ру-УРх- Из решения уравнения Шредингера следует, что орбитальный момент количества движения квантуется, т.е. принимает ряд дискретных значений: Таким образом, орбитальное квантовое число / (/= 0,1,2,..., и-1) определяет величину орбитального момента импульса L. Существование максимального значения орбитального квантового числа (/щах = « - ! ) означает, что при фиксированном значении полной энергии £ „ кинетическая энергия вращательного движения не может быть больше Е„. Проекция орбитального момента количества движения L на произвольную ось Z (обычно направление внешнего поля) может принимать лишь целочисленные значения в единицах h: где магнитное квантовое число т ; =0,±1,±2...±/ характеризует ориентацию вектора L относительно выбранной оси z (оси квантования), т.е. всего возможны 21 + 1 способа ориентации данного вектора относительно избранного направления. Схематически различные возможные ориентировки орбитального момента количества движения изображены на рис. 1.14. 1=пф(1+\). =hmi, L, 2. i / --- Рис. 1.14. Ориентация орбитального момента количества движения L относительно . избранного направления z 58