Квантовая механика и квантовые статистики

Вх^ где k^(x) =^~[^E-U(x)). Запишем стационарное уравнение Шредингера (1.16) отдельно для каждой области. Для области I (t/(x) = 0): ^ + (1.17) дх / \ ^ т I llmE где v|/i(x) - волновая функция микрочастицы в области 1; «j = I —^ волновое V h число в области I. Для области II = U): ^ +t | v 2 = 0 , (1-18) дх где V2(-*") - волновая функция микрочастицы в области II; —^~~2 ^ ~ волновое число в области II. Общие решения уравнений (1.17) и (1.18) имеют следующий вид: \j/j(х) = +5] • е (д:<0); V 2(л:)= А2 • + В2 • е~'^2х, (х > О). Слагаемое соответствует бегущей волне, распространяющейся в области I в направлении оси х. Это падающая волна, Ai - амплитуда падающей волны; слагаемое Д] • - соответствует волне, идущей в области I в обратном направлении. Это волна, отраженная от барьера, - амплитуда отраженной волны. Так как вероятность нахождения частицы в точке х пропорциональна 28