Ответы на простейшие вопросы по теоретической механике

Мо( F )--F cosa -3 + F sina-2. Как видим, знаки слагаемых зависят лишь от направлений «вращений» F^, Fy вокруг точки 0\ Теперь вы можете решить типовой пример 2 из части 1. Следующий вопрос пригодится студентам механических специ­ альностей (помечен значком Перенос силы параллельно её линии действия Пусть F - заданная сила, приложенная в некоторой точке твердо­ го тела. Обозначим через F" параллельную и равную ей силу, но при­ ложенную в какой-то другой точке Отела. Сила F , действующая на твердое тело, может быть перенесена параллельно своей линии действия и приложена к другой точке О этого тела. Но при этом необходимо добавить пару сил с моментом М, равным моменту исходной силы отиосительно точки переноса, т.е. равным M Q( F ) Л О есть имеет место эквивалентность: ВНИМАНИЕ! Параллельно переносить силу к другой точке конструкции «просто так» нельзя. Надо добавлять момент! Дело в том, что исходная сила F стремится повернуть тело вокруг точки О. Этот вращательный эффект надо при параллельном переносе компенсировать. Поэтому добавляется пара сил с указанным моментом. Например, рассмотрим стержневую конструкцию АВ на рис, 20, а. Предлагается параллельно перенести силу F в точку О. Результат изо­ бражен на рис. 20, б. В нашем случае М = M Q (F ) = -F -3. Пару сил можно прикладывать в любом месте твердого тела. На­ правление момента пары сил М соответствует знаку алгебраического момента M Q ( F ). Так как это знак «минус», то направление М будет по часовой стрелке (рис. 20, б). Обратите внимание, направление стрел­ ки момента М совпадает с направлением «вращения» F вокруг О. пара сш С моментом М, где М =Мq(F ). - 1 3 -