Оптические материалы и технологии

где у = arccos ^rtj - nl sin^ 9 -\lnl - По sin^ 9 -Jnf - nl sin^9 + -Jn •nl sin^9 X.0 - положение цент­ ра рабочей полосы. Совместное рассмотрение выражений! (3.63), (3.64) и (3.68) по­ зволяет довольно просто находить систему слоев, обеспечивающую эффективную поляризацию излучения кубиком. При этом, естествен­ но, решение следует проводить относительно показателе?! прелом­ ления слоев системы и материала кубика. Из рис. 3.15 видно, что спектральная ширина рабочей полосы поляризатора оказывается сравнительно большой и что в случае кубика с двухкомпонентным покрытием получается поляризатор с довольно высокой степенью поляризации проходящего излучения. При необходимости степень поляризации может быть увеличена из-за дополнительных пластин, вклеенных в кубик (как это указано раньше). Спектральная область работы поляризатора оказывается широкой, что для практическо­ го применения чрезвычайно важно. Но самым интересным в этом случае является распределение поля внутри поляризатора, показанное на рис. 3.16. Распределение полей внутри слоев кубика оказывается довольно своеобразным. ,0i U 0,8- 1 0,6 I 0,4 а с 0,2 0,0 0,4 0,5 0,6 0,7 О,! Длина волны, мкм 4- 3- I S 2 4 6 Длина волны, мкм 10 Рис. 3.15. Спектральная прозрачность кубика из стекла БФ-12 с вклеенным покрытием для альтернативных компонент поляризации падающего излучения:— — ^-компонента; — - F-компонента Рис, 3.16. Распределение полей в кубическом поляризаторе на основе слоев сульфида цинка и криолита: стекло с показателем преломления 1,627 (БФ-12); угол падения излучения 45° 378