Оптические материалы и технологии

пропускания поляризованного излучения оказывается несколько более широкой. Потери излучения на входной и выходной гранях невелики из-за малого показателя преломления стекла, из которого изготав­ ливается кубик. Кроме того, потери не за­ висят от поляризации исходного падающе­ го излучения, так как используется нор- Рис. 3.14. Поляризующий мальное падение излучения на грань. Этот кубик с интерференционным г- покрытием между призмами «"Д поляризатора получил наибольшее распространение. Увеличения степени поляризации можно легко добиться вклю­ чением дополнительных диэлектрических зеркал, помещаемых внутрь кубика. Степень поляризации прошедшего излучения в этом случае легко довести до такой же величины, что дается поляризую­ щей призмой из одноосного кристалла. Но при этом поляризатор достаточно дешев из-за того, что для его изготовления используют­ ся дешевые исходные материалы и хорошо развитая технология нанесения оптических покрытий. Теорию поляризующего кубикадетально разработал П.Г. Кард, указавший основные принципы выбора показателей преломления призм и слоев покрытия. Так как потери на гранях кубика не вно­ сят каких-либо искажений в поляризацию проходящего пучка из­ лучения и сказываются только на величине интенсивности прошед­ шего излучения, тело кубика можно рассматривать как входную и выходную полубесконечные среды. Показатели преломления этих среддля кубика одинаковы, а для поляризатора в виде зеркала- раз­ личны. Угол падения излучения 0 на поляризующее покрытие оп­ ределяется геометрией призм и составом покрытия и может прин­ ципиально варьироваться. Основным отличием интерференцион­ ного поляризатора от кристаллического является то обстоятельство, что угол падения излучения на покрытие должен являться углом полной поляризации, т.е. углом Брюстера. Поскольку необходимо возможно более полно отразить одну компоненту поляризации, в качестве интерференционного покрытия целесообразно выбрать 374