Оптические материалы и технологии

здесь <7 - постоянная Стефана-Больцмана, определяемая как: а-- ISc^h' ' где к - постоянная Больцмана; с - скорость света; h - постоянная Планка. Спектр излучения абсолютно черного тела дается выражением: dW ' dv ~ {QxpХ-ly xK(v,n = — =- ^ 7 — ( 3 . 2 ) где V - частота излучения; X = hv/кТ. Максимум интенсивности излучения абсолютно черного тела соответствует Av = 2,8кТ, а ширина спектра на полувысоте 4,12кТ. Это и позволяет разделять тепловые источники с различными тем­ пературами по интенсивности их излучения в определенной облас­ ти спектра. Интенсивность излучения произвольного теплового источни­ ка на частоте v в точке приема можно выразить как; /(v) = 8(v)v(/(v, Т)Ф(у). (3.3) Здесь 8(v) - степень черноты источника; Ф (У ) - коэффициент пропускания атмосферы, умноженный на спектральную прозрачность оптической системы Т(у), включающей используемый фильтр для получения сигнала в заданной спектральной области, определяемой условиями задачи и чувствительностью приемника излучения. При наличии нескольких источников, естественно, просто вы­ делить излучение одного источника на фоне второго невозможно, так как характер частотного спектра излучения у них одинаков и определяется функцией Планка (3.2). Различие в интенсивности излучения определяется температурами источников, но в выра­ жении (3.3) под величиной /(v) надо в этом случае понимать сумму интенсивностей всех действующих источников. При хорошей про­ зрачности атмосферы это различие позволяет, несмотря на услож­ нение суммарного спектра, выделять излучение определенного ис­ точника в результате использования фильтров. 316