Оптические материалы и технологии

кой поверхности. Покажем, ч т о это возможно, для чего получим формулы зависимости от угла ф продольной сферической аберра­ ции г ояо г раммной линзь{ и сферической аберрации нормалей асфе­ рической поверхности в торо г о порядка. Рис. 2.124. Аберрации дифрагированных лучей осевой голограммы; 1 - голограмма; 2 - асферическая поверхность Предположим, что изготовлена осевая г оло г рамма Г | с помо­ щью точечного источника на расстоянии Л,, от г оло г раммы и плос­ кой опорной волны с использованием света длины волны А,о. На рис. 2.125 показан ход луча через зонуА , отстоящую на рас­ стоянии h от центра голограммы; этот луч дифрагирует под углом фо и пересекает оптическую ось на расстоянии (фокус голограммы). Пусть голограмма Г2 представляет собой голограмму Г, в m раз уве­ личенном масштабе. При освещении голог раммы Гг плоской вол­ ной длиной Я,5^Я,о за г оло г раммой восстановится волна, имеющая продольную сферическую аберрацию. Г, Г, а Рис. 2.125. Влияние изменения масштаба 277