Оптические материалы и технологии

где R, и R, „ • соогвегственно сах'иггальный и меридиональный ра­ диусы кринизиы тороидальной цоверхности. Усчапанливают СГОЭ на расстоянии /•от тора, равном , К+К 2 Зачем СГОЭ освещают плоской BOJJHOH .Тогда в двух первых по- pxj ucax дифракции СГОЭвосстановитдва сферических волновых фрон- га, радиусы кривизны которых на расстоянии г от СГОЭ будут равны Rf, и R, „. Отразившись от' соответствующих сечений тора, эти волны вновь преобразуются синтезированным голотраммным оптическим элеменч'ом в плоскую волну. Контроль тора осуществляется но авто- KOjfjiHMauHOHHottсхеме на интерферометре типа Тваймана-Грина. Ввиду выгюлнения условия автоколлимации лучей лишь для двух сечений тора интерференционная картина будет иметь вид си­ стемы двух взаимно-перпендикулярных пoJЮc. Например, для тороидальной поверхности (параметры R, „~ 500 Д мм, 333,3 мм) синтезированный голотраммный оп­ тический элемент имеет световой днаметр 15 мм, фокус/ = 83,4 мм и устанавливается на расстоянии г = 416,7 мм от вершины тора, На рис. 2.88, а предсгавлена интерферограмма сечений этой то­ роидальной гюиерхнос'ти. Из анализа интерферограммы следует, что меридиональный радиус тора короче расчетного приблизительно на 0,43 мм. Это хорошо согласуется с данными, полученными при конт- роле тора с помощью двух сферических пробных с гекол (рис. 2,88, б). I а б Рис, 2.88. Ии|-срфсро1раммы, iiojiyiciinbie при контроле тороидалыюй поверхнос ги с использованием; а СГОЭ; б • двух сфе]) 202