Оптические материалы и технологии

Френеля. Прежде всего, это касается понятия «волновой фронт», который здесь следует понимать только как поверхность, ортого­ нальную к дифрагированным лучам («геометрический» волновой фронт), Оправомерности такого «расширения» теоремы Малюса- Дюпина свидетельствуют многочисленные успешные применения элементов дифракционной оптики в разнообразных интерферомет­ рических устройствах, по крайней мере, для монохроматических непрерывных источников света, а также для импульсно-периоди- ческих с достаточно большой длительностью импульсов. Задача расчета СГОЭ состоит в том, чтобы определить коор­ динаты полос (колец) интерференционной картины, которая обра­ зовалась бы в плоскости голограммы в результате суперпозиции объектной и опорной волн. Пусть и = ^ехр[/ф(х, >>)]-объектная волна, сформированная оп­ тической системой с заданным эйконалом'; =/^oexp[гф(x,.>')] - опорная волна (х, у - координаты в плоскости голограммы). Если обе волны однородны, имеют единичные амплитуды и обладают осевой симметрией, то распределение интенсивностей при плавно нарастающем вдоль радиуса осевой синтезированной голограммы отклонении фронта объектной волны от фронта опорной волны имеет вид кривой, показанной на рис. 2.78. При бинарном отображении двухлучевой интерференционной картины вводится некоторый уровень ограничения (пунктирная ли­ ния на рис. 2.1%,а). Тогда положения скачков пропускания (отраже­ ния) синтезированной голограммы Т(р), определяемые координата­ ми точек пересечения линии/ = Л с кривой / = 2[1+ соз[ф(р)-фо(р)]), могут быть найдены из соотношения С08[ф(р)-фо(р)] = у - 1 . (2.1) Разность фаз Дф =ф ( р ) - ф о ( р ) можно представить в виде: * Эйконал - оптический путь. 181