Попов, Игорь Александрович. Гидродинамика и теплообмен в пористых теплообменных элементах и аппаратах. Интенсификация теплообмена : монография

гидродинамика и теплообмен б пористых теплообмекных элементах и аппаратах / _ / / / / / (5.37) Рис.5.3. Силы действующие на элемент жидкости в кана­ ле СТ / Подставляя значение w в (5.37) и учитывая выражение для w^ax на оси при у=у(), получим закон сопротивления при полном проявлении шероховатости, т.е. при поверхностном кипении недофетой жидко­ сти: ^ =f 2 1 g ^ + l,74 V \ / (5.38) Подставим (5.33) и (5.38) в (5.25). Окончательное выражение для диа­ метра парового пузыря D будет иметь следующий вид: Решая уравнение (5.39), содержащее в неявном виде D, для каждого конкретного случая в конечном итоге получим расстояние от стенки на кото­ ром температура жидкости равна Ts, т.е. толщину парового слоя. Коэффици­ ент теплопроводности в паровом слое полагается постоянным. Скачок тем­ пературы в слое ( T c t - T s ) учитывается с помощью эмпирических коэффициен­ тов теплоотдачи. Такое приближение, основанное на полуэмпирических соотнощениях, ограничено областью полностью развитого течения. Однако учитывая, что наличие пористой вставки в канале значительно ускоряет процесс развития течения [длина гидродинамического начального участка не превышает вели­ чины w/(av5^), где - кинематический коэффициент вязкости], метод мо­ жет быть распространен на весь канал с пористой вставкой. Следует особо отметить, что по уравнению (5.39) можно рассчитывать толщину пристенно­ го перегретого слоя для канала с пористой вставкой любой пористости и конфигурации, подобно ячеистой, независимо от материала каркаса, по­ скольку при его выводе не накладывались ограничения на свойства вставки. Как показал анализ полученных зависимостей, основными факторами, влияющими на рост парового пузыря в канале с пористой вставкой, являют­ ся; (5.39) = 1,286-10 -зРж^^Рж^1 £ ^ 121