Проектирование оптоволоконных направляющих систем электросвязи

т Так как в градиентных световодах при прочих равных условиях существует в два раза меньше мод, чем в ступенчатых, логично, что величина модовой дисперсии, определяемая по формулам (2.22), для градиентных световодов будет меньше, чем /с Рис. 2.19. Зависимость дис- для ступенчатых. Персии от ДЛ1ШЫ световода Д р д определении модовой дисперсии следует иметь в виду, что до определенной длины U межмодовой свя­ зи нет, а затем при I -= 4 происходит процесс взаимного преобразования мод и наступает установившийся режим. Этот процесс поясняет рис. 2.19: вначале при I =- U дисперсия увеличивается по линейному закону, а затем при I U — по квадратичному закону. Результируюш;ее значение уширения импульсов за счет модовой Тмод. материальной Тмаг и волноводной Тв дисперсиях определяется по формупе: С учетом реального соотношения величин отдельных составляю- пщх дисперсии с достаточной для практики точностью можно счи­ тать, что для МНОГОМОДОВЫХ волокон Т = Т„са, а для одномодовых во­ локон Т = Тмаг+'Свв- в технике связи частотные свойства одномодовых световодов оценивают с помопЦ)Ю дисперсии (учитывая материальную и волно- водные составляюпще), которая у современных волокон составляет 1... 15 пс/(нм-км). Из-за сильной зависимости от длины волны для од­ номодовых световодов часто указывают не абсолютное значение дисперсии, а величину длины волны нулевой дисперсии и крутизну характеристики дисперсии. Так как в диапазоне 1,3... 1,55 мкм (см. табл. 2.4) волноводная и материальная дисперсии имеют близкие по величине значения и противоположные знаки, ю вычисляя функ­ цию по формуле (2.23), получаем результируюш;ее значение, промер­ но равное нулю. Поэтому эффективное использование одномодовых световодов возможно только в этом спектральном диапазоне. (2.23) 36