Проектирование оптоволоконных направляющих систем электросвязи

Из выражений (2.20) и (2.21) следует; что дисперсионные свойства тракта передачи зависят и от источника излучения. При лазерных ис­ точниках благодаря узкой полосе излучаемых частот дисперсия ска­ зывается несущественно. В некогерентных передатчиках (светодио- дах) полоса излучения существенно пшре и дисперсия проявляется довольно значительно. Так, основной параметр, который характери­ зует уппфепие импульса (АЯ/Х), для лазеров составляет 0,001 нс/км, а для светодиодов — 0,1 нс/км, т.е. на два порядка больше. Вьшолнить расчет по формулам (2.20) и (2.21) удается не всегда. т.к. закон изменения п от /или X, как правило, неизвестен. Поэтому для расчетов часто пользуются упрошенными формулами: (2.20а) х^^=Хк-1-В(Х), (2.21а) где MQC) и BQC) — удельные материальная и волноводная дисперсии соответственно. ВеличиныЛ7(Х) иВ(к) затабугшрованы (табл. 2.4). Табтща 2.4 X, мюм 0,6 0,8 1,0 1 1,2 1,3 1,4 1,55 1,6 1,8 В(Х), пс/(км-нм) 5 5 6 , 7 8 8 12 14 16 М(Х), пс/(км-нм) 400 125 О о -5 -5 -18 -20 -25 Для лазера ширина спектральной линии источника излучения АЯ, равна 0,1...4 им, а для светодиода 15... 80 нм. В соответствии с формулами (2.20а) и (2.21а) и габл. 2.4 с увели­ чением длины волны Тмаг уменьпшется и проходит через нуль, а Тв несколько растет. Вблизи Яя=1,35 мкм происходит их взаимная ком­ пенсация (Тчш^Твв) и результирующая дисперсия приближается к ну­ левому значению. Поэтому волна 1,3 мкм получила широкое приме­ нение в одномодовых системах передачи. Однако по затуханию пред­ почтительнее волна 1,55 мкм и для достижения минимума дисперсии в этом случае приходится варьировать профилем показателя прелом­ ления и диаметром сердцевины. 34