Курс технической механики

— ()6 — Тогда л^звая часть перваго оказывается равной конечной величин^ . Ыо она можетъ равняться конечной величин'Ь только при равенств-Ь нулю чис­ лителя"— •') - ь С, что дасгь; Е t / ^ D \ 1 г \ , ^ 1 \ /7 . 1 V 1 у f / (70) А Фпг. 50. Уравнен1е (70) выражаетъ собою плос­ кость, проходящую чрезъ ОЕ и ось t Это есть плоскость 0Е1)А (фиг. 50). Уравненхе (69) выражаетъ собою плос­ кость stuv. Центральная ось лезкитъ въ ихъ яере- С 'Ьчен1п Iv. § 83. Зам 'Ьчашя. Предполагаемъ, что читатель уже внимательно изу- чилъ 2 npniiipa § 81-го, которые теперь прод'Ьланы нами до конца. Эти прии'Ьры чрезвычайно поучительны. Обратимъ внимате на сл'Ьдующее: 1) Въ обоихъ прии'Ьрахъ указанъ необходнм'Ьйш!! для всякаго инженера способъ нахожден1я шести основныхъ проекцШ: проеЕд1й 2 равнод-Ьйствующей силы и проекщй L , М , N равно- д'Мотвующаго момента. Съ этими шестью проекциями каждый июкенеръ долженъ войти въ самое основательное знакомство; ои-Ь безпрестанно фигурируютъ во многпхъ пнженерныхъ наукахъ, задачахъ л проектахъ. 2) Во второмъ прим'Ьр'Ь на твердое т'Ьло дМствуютъ только ДВ'Ь силы P i и P j ; а вот'ь нельзя же ихъ привести ни къ одной равнод'Ьйствую- щей, ни к ъ одной нар'Ь. Результатъ иоказываетъ, что уднвительнаго въ атомъ ничего нф.тъ , потому что совокупность такихъ силъ Р ^ и Р ^ при­ водится к ъ винтовому усилш, которое, очевидно, не можетъ выразиться ни одною си,ло1о, ни одною парою; буравчикъ-то мало еще вертеть, а надо и нажать; мало его нажать, а надо еще и верт'Ьть. Значитъ, для изучен1я статики твердаго гЬла не достаточно еще параллелограмма сплъ (достаточнаго для статики точки). Вотъ и пришлось построить теорш приведешя к ъ динам'Ь. И именно аналитическая теор1Я особенно по­ лезна, потому что геометрическая можетъ повести къ путанн '15йшимъ чер- тежамъ, если она не выливается уже въ особую науку, графическую ста­ тику, изучен1е которой все-таки требуетъ основательнаго знакомства съ приведенною выше reopieio. 3) Эти прим'Ьры показываютъ, какъ находить элементы динамы Я , Нд и центральную ось. Н а нихъ видно такн;е, что еще не достаточно ограничиваться приведен1еиъ къ сил4 В и моменту Н для какого-ни­ будь центра приведен1я, а именно приходится найти динаму. Действи­ тельно, въ первомъ прнм'Ьр'Ь L, М 'о. Ъ! т равны нулю; и это могло бы