Курс технической механики

ихъ точекъ пр0ложен1я опред'Ьлить R s Н для- центра приведен1я, нахо- дящагося въ начал^ координата. Для р^шенгл такихъ задачъ постуааемъ такъ: проектируя заданныя силы на оси координатъ, получаемъ Х ^ ,X j . . . ; складывая ихъ полу- чаемъ S X : точно такимъ ясе порядкомъ на,ходимъ ZT и LZ. По нимъ опред-Ьляеиъ Е ио формул^ (52). Сосгавляемъ моменты — ^а-^з) • • •; складывая ихъ получимъ L = S (Zy — Yz). Точно такъ же находипъ 31 и N. Вставляя эти величины L , Ж и N въ (53), находимъ Я . § 80. Формулы для опредйлен1я направяенгя: силы Е ж момента Н. Зная векторъ Е и его проекции S Z , S F , S Z находпмъ, согласно форму- ламъ (23), косинусы угловъ, составляемыхъ ими съ осяни координатъ. V Y ^ COS {В, X) cos {В, у) cos [R, z) В S T Е' S Z Е (64) Заая векторъ Н изъ формудъ (63) и его проеици L, Ъ! и 'N^ на­ ходимъ, согласно съ формулами (23) косинусы: cos {Н,х) cos (Н, у) cos (И. ,s') L Я 31 Я Ё (56) § 81. Опред^лете эдементовъ Е и Яо, составляющихъ дннаму. Для опред'15лен1я, того; какое же именно д'Ьйств1е оказываетъ совокупность заданныхъ силъ на абсолютно твердое тЬло, надо знать дннаму, къ ко­ торой эти силы приводятся; И иреждб всего надо знать составля1ощ1е ее элементы R и Яо. Е, какъ мы вид'Ьли въ § 75 не изм'Ьняется отъ перем'Ьны центра Бриведен1я: для динамы оно будетъ такимъ же какъ и для всякаго центра приведения. Следовательно определяемый формулою (52) Е и бу­ детъ тотъ, который входитъ въ составъ динамы. Для опред'Ь1ен1я Щ зам^тииъ, что изъ (фиг. 36) слЪдуетъ: Я п Я COS {Е, Я) • . (56) Зд^сь Н уже изв'Ьство изъ формулы (53); остается определить