Курс технической механики

— 4 9 — Г Л А В А I I I . Геометрическое приведете силъ, Д'Ьйствующихъ на абсолютно твердое т-Ьло к ъ прост-Ьйшимъ еистемамъ. § 69. Общее зам^Ьчаше. Силы, д'Ьйствующ1я на точку, какъ мы ви- Д'Ьли, всегда приводятся къ одной равнодействующей сид'Ь. Силы, д'Ьйству1ощ1я на различныя точки абсолютно твердаго тЬла не всегда приводятся къ одной равнод^зМствующей. Действительно, даже и такая простая система силъ какъ пара не можетъ быть приведена къ одной равнодействующей, какъ мы это вид-Ьли въ § 51-мъ, Въ посл'Ьдующихъ параграфахъ мы покажемъ, что: 1) Совокупность сидь, действующая на абсолютно твердое тело и не приводящаяся ни къ одной силе, ни къ одной паре, всегда можетъ быть приведена къ с о в о к у п н о с т и о д н о й с и л ы и о д н о й п а р ы . 2) Совокупность силъ, действующпхъ на абсолютно твердое тело и не приводящихся ни къ одно! силе, ни къ одной паре, всегда можетъ быть приведена къ д в у ы ъ н е п а р а л л е л ь н ы м ъ и н е п е р е с е к а ю ­ щ и м с я с и л а м ъ. 3) Совокупность силъ, действующихъ на абсолютно твердое тело всегда можетъ быть приведена къ в и н т о в о м у у с н л 1ю , н а з ы в а е ­ м о м у д и и а м о ю. 4) Только въ особыхъ частныхъ случаяхъ совокупность силъ, действую­ щих ъ на абсолютно твердое тело, приводится къ олной силе; существуютъ также друпе особые частные случаи, когда упомянутая совокупность приводится къ одной паре. § 70. Иеренесен1е силы. Докажемъ, прежде всего следующую тео­ рему. Т о ч к у п р и д о ж е н 1 я д а н н о й с и л ы в с е г д а м о ж н о п е ­ р е н е с т и , б е з ъ и з м е н е н 1 я д е й с т в 1 я , в ъ лю­ б у ю д р у г у ю т о ч к у а б с о л ю т н о т в е р д а г о т е л а , е с л и п р и э т о м ъ д о б а в и т ь н е к о т о р у ю п а р у ( к а к у ю и м е н н о , у в и д и м ъ и з ъ д о к а з а т е л ь ­ с т в а ) . Положимъ, что на абсолютно твердое тЬло действуетъ сила Р (фиг. 34) нриложеннаи къ точке Л, и требуется перенести точку прилоясен1я этой силы въ точку О. Д'Ьйств1е заданной силы не изменится, если прилоасимъ въ О две равныя Р и параллельныя ей силы. Полученную совокупность силъ мо- жемъ разсматривать какъ силу Р перенесенную въ О и пару, состоящую изъ заданной силы и изъ силы ( — Р ) приложенной въ О. Если новая точка приложен1я лежитъ на прямой, на которой дежитъ заданная сила, то никакой пары добавлять не надо, какъ это мы ви­ дели въ § 46-мъ- До.тоие.—Нурйъ тсхнпчсс1 ?ой механики. ^ Ф и г . 34