Курс технической механики

разложилась. Силы прпложенныя въ i i взаимно уничтожаются. Остается силаР — Q при-иозкенная в'ь С. Она п есть, следовательно, равнод'Ьй- ствующая заданныхъ силъ. Итакъ: ра внод ' Ьйс т в ующая д в у х ъ в з а пмн о - п а р а л л е л ь ных ' ь и п р о т и в о п о л ожн о н а н р а в л е н н ы X ъ с п л ъ Р и Q, д t it с т в у ю - щ и х ъ н а абсолют но твердое t ' L i o , р а в н аи х ъ р а з н о с т и Р — Q , п а р а л л е л ь н а з а д а н нымъ спла.чъ Р ц Q и н а и р а в л е н а одп - накоБО съ большею изъ н и х ъ . Т о ч к а с я 11рило}кен1я н а х о ­ д и т с я н а п р ямо й .4Б, соединяющей т о ч к и приложен1я An В д а н н ы х ъ с и л ъ н а вн'Ьшнея ч а с т и отр'Ьзка АВ, р а с п о л оже н ­ н о й за б о л ьше й силой. При этомъ: АВ 'F-'Q- § 51. Пара сидъ. Парою силъ называется совокупность двухъ п а - раллел ь ных 7 , р а в н ы х ъ и направленных'ь бъ п р о т и в о п о л о ж н ы » стороны силъ. П а р у с и л ъ нел ь з я при в е с т и к ъ одной ра в нод ' Ьйс т в ующей СИЛ'!), ДМствительно, въ случай равенства: P=Q В формула (-14) дастъ Р ' JO Q л о = ^ = : CXD Фиг, 18 И кром'Ь ТОГО получается Р — Q = 0. Зпачитъ, въ случа'Ь равенства силъ теорема о сложенп! двухъ силъ параллельныхъ и противоположно на- правленныхъ приводитъ къ странному результату, что равнодействующая ихъ равна нулю и приложена на безконечности. Между т'Ьмъ очевидно, что дМств1е п а р ы силъ (фиг. 18) вовсе не нулевое, а такое что пара стремится п о в е р н у т ь гЬло. Поэтому знаменитый французсшй геометръ Пуансо (Poinsot) предложилъ разсматривать п а р у какъ особый влементъ статики, какъ в р аща т е л ь н о е усил1е и этнмъ значительно уиростнлъ теорио равнов'Ьыя твердаго гЬла. Представляющееся вначал'Ь неудобство, заключающееся въ томъ, что одно вращательное усил1е изобралсается д в у м я силами, составляющими пару въ дальн'15йшемъ развитая теор1и паръ устраняется, потому что, какъ мы это увидимъ, п а р а характеризуется вполне однимъ векто- ромъ, называемымъ моментомъ пары. § 52. Плечо пары. Н а основан1и сказаннаго въ § 47 можно всегда перенести точки приложен1я an Ъ силъ> составляющихъ п а р у (фиг. 1У), въ так1я точки А- и В, чтобы АВ было пергтендикулярно къ силамъ,