Курс технической механики

— 3 4 — § 48. Сложеше двухъ взаимно-ларамельныхъ и направленныхъ въ одну сторону силъ, дМствующихъ на абсолютно твердое тЬло. Поло- жпмъ, что на точку А абсолютно твердаго гЬла (фиг. 15} д'Ьйствуетъ сила Р; на точку В того же тЬда д'Ьйствуетъ сила ^ параллельная сил'Ь Р и направленная въ ту же сторону. Покажемъ, что так1я дв'к силы при­ водятся къ одной равнодМствующей. Положимъ, что сила Р представлена векторомъ АР, сила Q —векто- ромъ BQ. Прпложимъ на прямой АВ въ А и В взапмно-унпчтолсаю- 1ц1яся силы A3I II BN. Отъ такого добавлешя взаимно-уппчтожающихся силъ Д 'Ьйств1е заданныхъ силъ не изм'Ьняется. Силы АР и А31 могутъ Е I F P-f Q быть зам'15нены ихъ равнод'Ьйствующею АС. Силы BQ н BN могутъ быть заы'Ьнены ихъ равнодействующею BD. Следовательно заданный силы Р и Q можно заменить силами АС я BD, сходящимися въ какой- нибудь точЕ'Ь J и приводящимися, поэтому, къ одной равнодействующей. Опред'Ьлнмъ ея величину и iianpasjieHie. Силы АС п BD, по церенесон1и ихъ, въ точку J представятся, по­ ложимъ, векторами JG и JL. ПроведемТ) J0 параллельно заданиымъ силамъ и прямую EJF параллельно прямой АВ. Сила JQ разлагается на JH и JE. Сила JL разлагается яа JK и Л<. Изъ равенства парал- лелограииовъ и изъ услов1я ЛМ = BN ол'Ьдуетъ: JE = JF. Эти силы JE и JF, сл'Ьдовательно, взаимно уничтожаются, и остаются только силы JH и J К, причемъ: JH = АР = Р JK=BQ = Q.