Курс технической механики

— I'J отд'Ьляя такими выводами принципъ сложен1я силъ огъ принципа сложения движенШ, теряютъ и въ очевидности и въ простогЬ. Поэтому мы приво- димъ выводъ Ньютона, развитой бол-Ье подробно въ Natural Pliilosopliy лоорда Кельвина п профессора Тэта. Начнемъ съ того, что в ъ виду важности П-го закона, приведеиъ его вторично. Пзм-Ьненхе движе к 1я иро11орд1онально приложенной движущей сил'Ь п им'Ьетъ одина­ ковое съ нею Ба11равлек1е. Въ этой Ньютоновской формулпровк'Ь закона не сказано, что онъ приложимъ только въ сл.уча'1; одной силы. Поэтому можно вид'Ьть въ немъ еще сл'Ьдугощсс: «Если к а и я бы то ни было силы дЬйствуютъ на точку, то, независимо отъ того, была-ли точка сначала въ iioKoii или двигалась съ какою-либо скоростью въ какомъ бы то ни было на- правлен1И, — всякая сила производить то же самое HSMiiaeHie двшкев{я, какое бы она произвела, действуя въ одиночку иа точку, находящуюся въ потЬ» *). Замечательное сл'Ьдств1е нытекаетъ изъ такой точки зр11н1я н а Il-oit законъ Ньютона; благодаря тому, что силы изм1')ряются производи­ мыми ими изн'Ьае}пямп движешя, п что ихъ направлен1я указываются напранлвн1ями, по которымъ проиходатъ эти из1г1)нен1я, благодаря также и тому, что изм'1)нен1я движеа1я одной и той жо точки происходятъ по на11равлен1амъ и пропорщонально изм+>нен1яиъ скорости,—единственная сила, изм'Ьряемая равнод'Ьйствующимъ изм'Ьнен1емъ скорости и одина­ ково съ нимъ направленная, эквивалентна всЬмъ д'Ьйствующимь наточку силамъ. Поэтому; «РавБ0Д'1)йствующая сколькнхъ бы то ни было силъ, д'Ьйствующихъ на точку, найдется т15мъ же самииъ гоометрическимъ иостроешемъ какъ равнодействующая сколькихъ бы то ни было скоростей» Остается узнать, какъ находится равнодействующая скоростей. К ъ этому мы и пере13демъ. § 28. Паралдедограммъ скоростей. ПредставимъсебЬ (фиг. 2),чтоточк'Ь А сообщены одновременно днФ скорости, выражаемыя векторами ЛВ и АС. Нодъ вл1ян1емъ одной скорости АВ точка А въ течен1и единицы времени при­ шла бы въ В, Но такъ какъ ей сообщили еще скорость АС, то она въ то ;ке время перемещается по на11равлен1ю параллель­ ному АС й вследств1е этого прядетъ, въ •течен1е единицы времени, не въ В, но въ точку J)j положвн1е которой найдется, проведя чрезъ В прямую Л!) равную и паралдельпую АВ. Н е трудно видеть, что построенная такимъ образомъ точка С дежитъ в ъ конц'Ь Фиг. 2. *) K e l v i n Natiiral Pliilosopliy. t. I, § 254, •'*) K e v i n loo. cit. § 255. 2 *