Курс технической механики

10 — можетъ ы'Ьняться по ведвчпн'Ь, но не изл^няетъ своего направден1я. Сд'Ьдоватедыю, прямолинейное движен1е можетъ происходить или по 1-му закону, то есть въ отсутств1и какихъ бы то ни было дМствующихъ на точку сидъ, иди же только въ тоиъ случа-Ь, если сила Д'Ьйствуетъ по направлешю скорости, сообщая точк'Ь доложнтельвое ycKopeaie (увели­ чивая скорость), или въ направлен1и прямо противоиолойсноиъ скорости^ сообщая точкФ, отрицательное ускорен1е (замедляя дв11жен1еЗ. Если же сила Д 'Ьйствуетъ не по той прямой, по которой направлена скорость, то лроизоЁдетъ двпжен1е криволинейное, о которомъ мы будемъ разсуждать впосл'Ьдств1и. § 10. Масса. Изъ уравнен1я (6) видно, что для произведен1я того же ускоренхя j, требуется тЬмъ большая сила, ч'Ьмъ больше т . Изъ опытовъ на Атвудовой машин'Ь заключаемъ, что для произведе- Н1я того же ycKopBHiH j, требуется т'Ьмъ большая сила ч'^ыъ больше м а с с а т'Ьла (ч'Ьмъ большее количество матерп! находится въ т'Ьл'Ь), Сл'Ьдовательно коэффищентъ пропорц1ональности т въ уравненц! (G) выражаетъ собою массу. Точка, содержащая въ себ'Ь массу, называется ы а т е р ь я л ь н о ю т о ч к ою . До этого понят1я мы доходимъ, воображая себ'Ь все меньш1я и моаьш]я части тЬла. Уравнен1е (6), служащее выражеа1емъ первой части П-го закона Ньютона молено, сл'Ьдовагсльно, выразить такими словами: Си л а и з и ' Ьр я е т с я прои з в еден1емъ м а с с ы а а у с к орен1е . Стремлен1е т^ла оставаться, по 1-му закону Ньютона, пли въ состоя- н1и покоя или в'Ь состоянш равном'Ьрнаго прямолпиейнаго движен1а на­ зывается инерц1ею. Инерц1я противится ускоренно. Но П - й законъ, ураваен1е (G) п опыты на Атвудовой машин'Ь показываютъ, что именно ыасса противится ускоренно. Итакъ, можно сказать, что инерц1я изм'Ь- ряется массою. Инерция же есть основное свойство материи, выражаемое 1-мъ закономъ Ньютона. § 10. Единица силы. Если мы избереыъ определенную единицу уско- реи1я (см. § 8) и опред'Ьленную единицу массы (наприм'Ьръ, массу, за­ ключающуюся въ одномъ грамы'Ь вещества), то уравнение (G) обязы- ваетъ уже насъ принять за едипнцу силы такую силу, которая, Д 'Ьйотвуя на единицу массы, сообщаетъ ей единицу ускорен1я, такъ какъ при т — 1-, j = 1 уравяен1е (6) даетъ для Р тоже 1. (См. § 171). § 11, Работа. Если подъ д'Ьйств1емъ силы Р точка проходитъ по направлению этой силы путь h, то произведен1е РЛ силы на путь назы­ вается работою силы Р на пути /г. Работа обозначается обыкновенно буквою Т, изъ только что даннаго опред'Ьлеа1я сл-Ьдуетъ I = ^ Ш (7) § 12. Единица работы. Уравнен1е (7) обязываетъ насъ принять за