Курс технической механики

— 1 7 4 — Первый корень этого уравне!пя ж = О показываете н безъ тоге и:ш1.стный фиктъ, что траекторя проходитъ чрезъ начало координатъ. Второй корень-. 2I'll" cos^ 'Л . tg ?;(i* . , X = ^ = — sin (29) g 9 даетъ искомую дальность полета. Она будетъ наибольшая при ф = 45°. § 213.Гармоническое д в иже и е по эллипсу. Подожимъ, что точка ш притягивается къ началу коордннатъ сндою F, 11ропорц1ональною piUt'ToaHiro точки отт. начала. Если бы точка т была въ начальный миментъ ненодвижна, то она подъ вл1ян1емъ силы Р устремилась бы к ъ начму коордннатъ по прямой, прошла бы по 1шерц1и дальше и стала ( т совершать гармоничесьчя прямолинейяыя колебан1я по законамъ, изложеннымъ въ §§ 156 — 102, Но мы теперь предположимъ, что въ начальный моментъ точк'Ь ш, находящейся не въ начал'Ь координатъ, сообщили начальную скорость не по направлешю къ началу и не по противоположному направлен1ю. Иримемъ обозначешя; /.• постоянный коэффициента, м масса точки, /• переменное разстоян1е ея отъ начала координатъ. РГм'Ьемъ; Р = кг X кг CMS (Р, г) = — кг ~ г II = кг . sill (Р, j-) = — кг ~ вли X = ~ кх У = ~ Ц т = — кх; т = — ку. Следовательно: at" tW Обозначая ~ буквою получимъ: (Ш ~ d'x dP л'и 'й ¥ = ~ (251) Для ннтегрнровашя перваго нзъ этихъ уравнен]й назовемъ ~ буквой иксч. со зпакомъ, такъ что: ' dx (252)