Курс технической механики

— 1 6 8 — шенно угла ( j , х). Берепншемъ два первыя уравнешя системы (234) такъ; cos ( j , 05) = — cos ср sin (j,-x) — — sin cp. Отсюда, по правиламъ тригонометрш заключаемъ что: О) ^') — 1^0 ¥ • Это значнтъ, что ускореше составляетт. съ рад1усомъ уголъ въ 180°, т. е. направлено к.ъ центру. Итакъ; у с к о р е н 1 е т о ч к и , р а в н о - ы ^ р н о о б р а щ а ю щ е й с я п о о к р у я с н о с г и , н а п р а в л е н о к ъ центру и равно ^ • § 207. Сила,подъвшяшемъ которойможетъпроисходить равномер­ ное обра1цен1е точки п о окружности. Помноживъ ускореше j на массу точки т, получимъ, по 2-iiy закону Ньютона, силу, подъ вл1ян1еиъ ко­ торой происходитъ движете. Следовательно: (235) Ова направлена какъ ускорен1е, т. е., согласно съ § 206-мъ къ центру. Поэтому она называется ц е н т р о с т р е м и т е л ь н о ю . Итакъ: р а в н о м е р н о е о б р аще н 1 е т о ч к и т п о о к р у ж н о с т и п р о и с х о д и т ъ п о д ъ вл1ЯН1емъ ц е н т р о с т р е м и т е л ь н о й с и л ы mv- • Исключая изъ (235) и (230) со, получимъ другое выражен1е центро­ стремительной силы: Р = (236) Третье выражен1е для Р получимъ, выразивъ ее чрезъ пер1одъ о б р а щ е н 1 я Т. Пер1одомъ обращешя называется время, въ течете котораго точка описываетъ полную окружность, при чемъ рад1усъ совер- шаетъ поворотъ на 2'!т. Не трудно видеть, что «> будучи угломъ, прохо- димымъ рад1усомъ въ 1 секунду, равно = Y Изъ (237) и (236) получимъ: 1 ' = ^ (238) Если быстро вращать веревку, на конецъ которой надета пуля, то получимъ картину, приблизительно изображающую равномерное обраще- Hie точки по окружности. В ъ етомъ движети роль центростремительной силы играетъ натяжеше в е р е в к и : оно дМствуетъ на точку т по на-