Курс технической механики

— 166 — Второе наъ уравнен1й (227) показываетъ, что трасктор1я лежнтъ въ плоскости {х, у). Поэтому первое изъ уравнешй (227) показываетъ, что траектория есть окружнос т ь , описанная изъ начала коордннатъ рад1у- сомъ R (фиг. 121). Обозначймъ буквою ср уголъ, составляемый съ осью иксовъ рад^усомъ, проведеннымъ изъ начала коордннатъ къ движущейся точк'Ь т. Изъ (фиг. 121) видно, что координаты т выражаются форму.1ами; 2 ( ^ X X X ~ It cos (р j у = В sin up [ (228) 5 = 0 Сравнивъ эти уравнен1я съ уравне- шямп (226) видимъ, что: (l)^ (229) Фиг. 121. Угодъ ф называется у г л о м ъ п о в о р о т а . Если (л — const, то, согласно съ (229) уголъ ср возра- стаетъ пропорщонально времени. Следовательно и дуга проходимая точкою возрастаетъ пропорц1онально времени, и въ равныя времена точка та проходитъ равныя дуги по отсрузкностп ч- у- = Такое движеюе называется р а в н о м ' Ь р н ы м ъ о б р а щ е н 1 е м ъ т о ч к и ? » п о о к р у ж н о с т и . При t = l уравнеше (229) даетъ ф = со. Сл'Ьдовательно о) есть уголъ, проходимый рад1усомъ въ единицу времени. Уго-иъ о) проходимый рад1у- сомъ въ единицу времени, въ равном'Ьрномъ обращен!» точки по окруж­ ности называется у г л о в о ю с к о р о с т ь ю . Жтакъ со = угловая скорость. Уравнен1е (226) показываютъ, что, съ увеличетемъ t, уменьшается а; и увеличивается у. Это можетъ быть, при прочихъ выясненныхъ уже услов]'яхъ, только въ тоиъ сдуча'Ь, если рад1усъ вращается по направле- н1ю часовой стрелки, если смотреть на него съ положительной стороны оси S. Уравнев1я (226) показываютъ, что, при i = 0 получается х—В-, у = 0. Значитъ, началБнымъ моментомъ мы обязаны считать тотъ, когда точка ш выходитъ (въ первый разъ) изъ точки А перес'Ьчен1я траекто- р1и съ осью иксовъ.