Курс технической механики

— 164 — peaie. Знакъ при радикал'Ь въ (224) береыъ всегда- ь потому что напра- влешя ускорешя опред'Ьяяемъ косинусами угловъ, составляемыхъ имъ съ осями координатъ; къ чему и переходимъ. § 202.Направлеше у с к о р ешя . Изъ (223) и Г224) имЬемъ; d~x df cos {,ь х) •• У d^x w d^y \ 2 'dF d^2\^ d f j cos (J, li) = - df ]/{§ df- 1? cos (j, g) d's df dP- (225) Этими косинусами н опред'Ьляется направлен1е ускорен1я. § 203.ОпредЬлете силы,производящей движете , выражаемое за­ д а н н ы м и у р а в н е т я м и . По 2-ому закону Ньютона, выражаемому фор­ мулою (6) Р = mj II наиравлен1с силы совпадаетъ съ нацравлен1емъ ускорен1я. Следова­ тельно, опред'Ьливъ какъ указано въ § 224, ycKopenie и поыноживъ его на т , получимъ силу, способную произвести заданное движен1е. Направлен1е силы определится косинусами, определяемыми по фор- ыуламъ (225) такъ какъ сила направлена по ускоренш. П р и ы ' Ь р ъ Г-ый . Определить силу и ея направлен1е въ движети заданномъ уравнен1ямн (216). Располагаемъ pimenie такъ: X = at dx li ~ " d-x 'W = 0 У = 0 d-y ~dW = 0 ' - - ~ 2 II d'^g IF = —0 Вставляя въ (224) получпмъ j = — д. Умноживъ на т, по.чучимъ: Р = — тд