Курс технической механики

_ 144 — жины, и пружина, всд'Ьдств1е этого, накопляетъ въ себ'Ь какую-то энер- пю , потому что производптъ зат'!5мъ работу лередвижешя всего часового механизма. 2) За:водя ст'Ьнные часы, мы поднииаемъ гирю, п она, всл'Ьдств1е этого, пр1обр'Ьтаетаегъ какую-то энерпю, потому что производитъ зат'Ьмъ работу передвижен1я часового механизма. Энерг1я, з а в и с яща я отъ положен1я массы, н а зыв а е т с я по- тенц1альною'. Механика им'Ьетъ д'Ьло только съ этими двумя видами энерпи: к и н е т и ч е с к а я энерия—энерг1я движен1я, потенц1а.1ьная энерг1я—энерг1я положен1я. Механическое объяс11ея1е физическихъ явлешй и состоитъ главнымъ образомъ въ приведен1и разныхъ другпхъ видовъ эяерг1и (тепловой, све­ товой, звуковой, электрической) къ этнмъ двумъ видамъ энерпи кнноги- ческой -Ц потенщальной. Такъ наприм'Ьръ: къ видамъ к ине т ич ес к ой эяерпи относятся: звукъ, теплота, св'Ьтъ, ТОКЪ и проч.; къ видамъ пот0нц1альной энерпи относятся: статическое электри­ чество, упругость, химическое" сродство и проч. Но это уже Д 'Ьло физики, въ которой замечается тенденц1я привести все къ энергш кинетической. Механика разсматриваетъ только два вида 9нерг1и потенцхальную и кине т ичес к ую. Намъ предстоитъ опредЬ- леше математическаго выражешя тоЁ и другоЁ. Выражен1е кинетической энерпи мы опред'Ьлимъ для самаго общаго (какого бы то ни было) случая движен1я одной свободной точки имею­ щей массу т и скорость v. § 179.Кинэтическая энерпядвижущейся точки. Кинетическою энер- г1ею называется энерпя движен1я, то есть энерпя, зависящая только отъ. массы m точки и отъ скорости ея v въ даняый иоментъ и совсЬмъ не зависящая отъ силъ, д^йствующихъ на точку. Поэтому подсчетъ кинети­ ческой энерпи останется гЬмъ-же, д-Ьйотвуютъ ли на точку силы или н'Ьтъ. Иоложимъ, что на т не д'Ьйствуютъ яикак1я силы, и она движется со скоростью v. Кинетическая энерпя есть ея работоспособность, то есть та работа, которую можетъ произвести точка ш, обладающая скоростью г) до иолнаго истощен1я энерпи движен1я (до остановки). Но остановить точку постепенно молсетъ любая постоянная сила действующая въ сторону противоположную днижетю. Положнмъ, что точка, останавливаемая такою силою, пройдетъ еще путь s, покуда оста­ новится. Работа останавливающей силы Р на пути s будетъ Ps. • Двпжея1е въ теченш остановки будетъ прямолпнёйяымъ и на осно