Курс технической механики

— 143 — Вычтя это ураваен1е нзъ (182), получнмъ: - 1 т Если возьмеыъ иатегралы, стоящ1е въ правыхъ частяхъ уравнешй (181) II (183),. то изъ полученныхъ зат^мъ уравненШ можно будетъ найти зависимость мел:ду х ж i, то есть уравнен1е движешя въ конечномъ ввд'Ь. Для бпд-Ье сложныхъ случаевъ, когда X задана какъ функц1я E i - с[;олькпхъ nepeirtHHHXb х, v, t, нельзя еще указать общей схемы р'Ь- шен1я. Г Л А В А W. Законть еохранен1я энергш в ъ прямолинейном'ъ движенш. § 178. Общ1ясоображешя. Мы просямъ читателя отнестись къ этой глав'Ь съ большимъ внимашемъ, такъ какъ въ ней трактуется MipoBOi законъ сохранев1я энерпи, царящ1й въ механик^, физика, хим1и и дру- глхъ наукахъ, при чемъ излагается онъ въ его просгЬйшемъ вид'Ь—въ npiiMtneHin его къ прямолинейному движенш точки. Остановимъ ваше внимаше на н'Ькоторыхъ явлен1яхъ; 1) Ядро, движущееся съ большою скоростью, ударяясь о ст^ну, раз- рушаетъ ее, то есть производитъ работу, состоящую въ перем'Ьщев1и ча­ стей от'Ьны. 2) Бцлл1ярдный 1иаръ, ударившись о другой шаръ, перем^щаетъ его, то есть производитъ некоторую работу, преодолевая трен1е. 3) Подв'Ьсимъ на hhtkIj гирю въ 1 килограммъ. Нитка не оборвется, если в'Ьсъ одного килограмма не достаточенъ для произведешя той ра­ боты, которая требуется для разрыва нитки. Но подниыемъ подв'Ьшен- ный килограммъ на высоту сантиметровъ пятидесяти и затЬмъ отпустимъ; онъ будетъ падать и оборветъ нитку: въ движеши его заключалась та добавочная работоспособность, которая была необходима для разрыва нитки. Такого рода факты свид'Ьтельствуютъ о тоиъ, что движущаяся масса обладаетъ работоспособностью. Все способное перейти въ работу назы­ вается 9нерг1ею. Итакъ, движущаяся масса обладаетъ энерпею. Энерг1я движущейся массы называется кинетическою. Разсмотримъ другой рядъ явлен1й: 1) Заводя карманные часы, мы изм'Ьвяемъ положен1е часовой пру