Курс технической механики

— 123 — Движен1е же точкиМ до окружности было для на с ъ тольковспомога­ тельною картиною. Можносказать такъ:матерьяльная точка«г, находящаяся лодъвл1я- Н1емъ силы,притягивающей е къ неподвижной геометрической точкФ.О п р о п о р ц 1 о н а л ь н о р а з с т о я н 1 ю отъ этойточки,иронсходитъ т акъ , к а к ъбудто-бы т былапроекц1ею на д^аметръ н'Ькоторой воображаемой т о ч киЖ , двигающейся равном'Ьрно по окружности. Такоедвпжен1е на­ з ыв а е т с яг а р м о н и ч е с к и м ъ к о л е б а н 1 е м ъ п рад1усъ упомянутой окружности ра в енъаыплитуд-Ь втогоколебан1я. § 1 5 9 .За к о нъ Гука. В ъ сл'Ьдующемъ параграф'!; мы приведемъ нап- бол'Ьепростойириы'Ьръ прямолинейнаго гармоническаго дн0жен1я. Но д м п о н и м а й я этогоприм'Ьра необходимо предварительно ознакомиться ъз а - кономъГука,который им'Ьетъпервостепенное значеше в ъ теор1исопро- тив.1ешяыатерьяловъ и в ъ теоршупругости. Законъэтотъ выведенъ экспериментальнымъ нутеыъи состоитъ в ъ сл'Ьдующемъ: н о д ъ в л 1 я - н 1 е м ъг р у з а , р а с т я г и в а ю щ а г о в е р т и к а л ь н о п о д в е ш е н н у ю п р о в о л о к у , п р о в о л о к а э т а у д л и н я е т с я н ан ' Ь к о т о р у ю д л и н у п р о п о р ц 1 о н а л ь н у ю г р у з у ,е с л ио н ън е с л п ш к о м ъ в е л и к ъ . Е с л иг р у з ъслишкомъ велвкъ,тогда этотъзаконъужетеряетъсилу,и т о г д аговорятъ, чтонатяжеше перешло з а п р е д ' Ь л ъ у п р у г о с т и . По к а е щ ене перешли предала упругости, то дМствуетъ законъГука. § 160. 11ростЬйш1й примЬръгармоническаго движешя. Подв^Ьсимь проволоку, закр^пивъ ея верхн1й конецъз а неподвижный крюкъ,а н а нижн1йконецъзагнутый крючкомъ прив'Ьсимъ грузъ,По- •ложпмъ,что до подв'Ьски грузапроволока им'Ьладлину О'А (фиг.104). Когдапрнв4симъ н а конецъ А грузъ, м а с с акотораго т , то г р у з ъбудетъколебаться по верти­ кали,т о вытягивая конецъпроволоки доВ,топоднимаясь опятьдо Л. Этито колебан1я мы и постараемся изучить, н е принимая во вниман1е трен1яо воздухъ, сопротнвлен1я в о з д у х а и другихъ сопротивлен1й. Приэтомъмыувидимъ, что грузъдолженъколебаться безконечно долгоевремя. Н о н а самомъД'Ьл'Ь всЬ эти сопротпвлен1я существуютъ, п потомук о л е б а т я малопо малу успокоятся и конецъ Л приметь н е п о д в и ж н о е п о л о ; к е н 1 е 0. Этослучится т о г д акогда в ърастянутой проволок'Ь стремящейся принять- первоначальную длинуразовьются т а т яси.|ыупругостп, которыя уравновеснтъ в'Ьсъгруза тд. Точку О будемъназывать п о л о ж е н 1 е м ъ p a B HO B i c i n концапро­ волоки. Разстояше O A обозначимъ чрезъ а. Теперь разсмотримъ теоретически этотъ опыт ъ с ъ самаго начала, прене­ б р е г а яопятьсопротивлен1ями. Какътолькомы нав'Ьсили грузъвъ точк'Ь А, проволоканачнетърастягиваться, и конецъ А будетъопускаться. О А С О D В Фиг. 101.