Задачи по электротехнике

1 4 8 г л а в а х п . вающей силой и производимымъ потокомъ бываетъ не простого характера, а кром'Ь того, когда намагничиваю­ щая сила пер1одич;ески меняется, потокъ также меняется перюдичесЕи, но по другому закону. Это ооотношете представлено на фиг. 30, гдЪ замкнутая площадь пред- ставляетъ м'Ьру работы, требующейся для опред'Ьлешя молекулярнаго трешя при прохождеши частицъ ясел'Ьза чрезъ полннй кругъ. Проф. Юингъ опублиЕОвалъ испы- ташя большого числа образцовъ железа и по его кри- вымъ составлены были таблицы, показывающ1я, кашя величины Ж требуются для н'Ьсколькихъ точекъ въ каж- домъ ЦИЕЛ4 ДЛЯ различныхъ максимальныхъ величинъ Р . Соответственно этому приведена въ конц'Ь книги таблица, показывающая потерю на треше въ эргахъ на куб. см. на цииъ, которая выше для вычиолетй дина- момашиЕЪ была обозначена чрезъ h. Характеръ движешя частицъ жел'Ьза будетъ вависЬть отъ изм^нентя отъ одного момента къ другому э.-д. силы, действующей въ ц^пи, а когда последняя будетъ харак­ тера простой синуснЬй кривой, то окажется, что вели­ чина р изменяется таюке по синусной кривой. Это до­ казывается тЬмъ, что вторичная кривая э.-д. силы бу­ детъ по форм'Ь почти синусная кривая. Идя обратно, легко будетъ, какъ указалъ въ первый разъ Эвершедъ, вычертить кривую соотв'Ьтствующихъ оилъ требующагося тока, разъ вычерчена кривая числа лин1й. Предполагается, что циклъ намагничивашя на фиг. 30 былъ найденъ, когда ясел'Ьзо было приведено къ устойчивому состоянио, и такимъ образомъ можно вид'Ьть, что способъ изм^нетя бываетъ таковъ, какъ будто встречались, обходя фигуру Еругомъ обратно направлешю движен)я часовыхъ стрелокъ. Итакъ становится очевиднымъ, что благодаря гистерезису, когда р нуль, но переходитъ къ положительнымъ величинаиъ, тогда I должно быть довольно значительной величины и не увеличивается почти согласно съ возрастаиемъ р отъ О до максимума. Точно также, когда достигнутъ мак-