Задачи по электротехнике

ЦФЦЬ ПЕРЕМ®ННАГО ТОКА. 1 3 1 среднемъ кольц'Ь, также и въ еще большей степени бу- детъ индуктироваться среднимъ кодьцомъ подобная Й.-Д. с. въ немъ самоиъ, — самоиндуктщоватъся^ а потому она называется обр. э.-д. с. самоиндукцш. Не останавливаясь теперь на опред'Ьлеши точной величины такой э.-д. силы, разсмотримъ услов1я, при какихъ такой токъ, какъ О на фиг. 22, можетъ прохо­ дить по ц'Ьпи съ этимъ магнптньшъ свойством!. Совер­ шенно ясно, что потребуется во всякШ моменть э.-д. е., свободно Д 'Мствующая въ ц-Ьпи въ такомъ направлеши, чтобы удовлетворялись два сл'Ьдующихъ услов1я: 1) Уничтожать всякую обр. э.-д. силу, какая можетъ явиться, и 2) Оставлять достаточный излпшекъ для прохождешя тока С чрезъ омовое сопротнвлете въ В оыовъ. Это последнее количество EG^ представлено кривой на фиг. 22 сверху G и остается только прибавлять ВС; для вс11хъ моментовъ времени къ количеству, равному и противуположному S, чтобы получить величину Д э.-д. е., какая доляша доставляться или сообщаться въ д'Ьпь. Это сделано по способу, указанному въ 1886 г. д-ромъ Вар- фильдомъ, и получилась кривая Д вычерченная сплош­ ной лин1ей. Можно зам'Ьтить теперь, что эта кривая Е не совпадаетъ по фаз'Ь съ кривой G, которую она про- изводитъ; действительно кривая G отетаетъ отъ Ш на количество AJB, которое будемъ называть угломъ л. Легко сообразить, что это отставаше 'к завжсптъ отъ относитель- ныхъ величинъ ВС ж е, такъ какъ JS по большей части согласуется по характеру и фаз'Ь съ наибольшей вели­ чиной. Такъ, когда е нуль, какъ бываетъ въ не-индук- тивной Ц'Ьпи, Е=ВС и отставашя HFE. Но когда очень мало, а е очень велико, тогда Е равно и протя- вуположно е И отставаа1е будетъ почти Х=9 0 ° . Если CMOTpiTb на i?C, какъ на синусную кривую, то ясно, что противуположная кривая е должна быть ко­ синусная кривая ,а такъ какъ Е сумма этихъ двухъ, то 9^1=