Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

304 ÐÀÇÄÅË 4 . Êîìïëåêñèðîâàíèå ñïåêòðàëüíûõ êàíàëîâ ÎÝÑ рокого множества естественных и искусственных объектов на различных фонах в этом диапазоне, в общем, практически не улучшаются. Преимуществами данных спектральных каналов по сравнению с теп- ловыми являются [100]: – потенциально более высокое угловое разрешение (за счет меньшего дифракционного кружка рассеяния) и возможность использования объек- тива с небольшим относительным отверстием  , ибо пороговая чувствитель- ность каналов здесь пропорциональна 1/  , а не 1/  2 , как, например, для ОЭС на микроболометрических ФПУ; – возможность выделения антропогенных объектов (по соотношению сигналов в поддиапазонах спектра 1,2-1,4 мкм и 1,4-1,6 мкм); – высокая чувствительность к вспышкам, факелам и т.д. В диапазоне спектра 1-1,75 мкм обычно используются современные большеформатные ФПУ на InGaAs, имеющие высокую квантовую эффек- тивность, практически 100%-ный коэффициент заполнения (fill-factor) и низ- кий уровень темнового тока при комнатной температуре, что позволяет при- менять их без охлаждения, в том числе в ночное время суток. Использова- ние в ОЭС таких ФПУ обеспечивает не только ночное видение, но и воз- можность решения широкого круга других задач, при этом преимущества данных ОЭС перед электронно-оптическими ПНВ определяются в основ- ном лучшей совместимостью их спектральной чувствительности со спект- ром излучения ночного неба. Использование отмеченных спектральных ди- апазонов перспективно, в частности, для дальнего обнаружения аэродром- ных источников света при посадке самолетов в условиях тумана [222]. Одним из демаскирующих признаков объектов, который может быть использован для повышения информационных возможностей ОЭС, являет- ся их поляризационный контраст Р , обусловленный различием коэффици- ентов излучения объекта  1 ,  2 , в спектральном рабочем диапазоне  ОЭС для компонентов этого излучения, поляризованных в плоскости выхода его из поверхности объекта и перпендикулярно ей соответственно: 1 2 1 2 P        . (4.7) Значения  1 и  2 в (4.7) для объектов, имеющих достаточно ровную, гладкую поверхность (например, металлов), можно рассчитать по форму- лам Френеля – Кенига [236], согласно которым для угла визирования  , от- считываемого от нормали к поверхности:     2 2 2 1 2 2 2 4 cos cos 1 cos ; 4 cos cos , n n k n n k                      (4.8)