Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

28 ÐÀÇÄÅË 1 . Ïîìåõè è èõ âëèÿíèå íà ôóíêöèîíèðîâàíèå ÎÝÑ Эквивалентное элементарное поле зрения зазора между экраном и объектом рассчитывается по формуле, аналогичной (1.14). Для случая использования невентилируемого экрана-перекрытия, охватывающего объект со всех сторон, уравнения теплового баланса, со- ставленные с учетом различной площади объекта и экрана, приобретают следующий вид:       * э э и э с к э a 1 s T T T T T T E R           ; (1.18)     * * * * э э иo об об э кo a э э T T S T T T T R S        ; * * об об э э a об э T S T S T S S    , (1.19) где S э – площадь экрана, м 2 ; S об – площадь объекта, м 2 ;  ко = 4,5 Вт/м 2 ·К – коэффициент теплоотдачи конвекцией в закрытом помещении; * a T – средняя температура воздуха внутри экрана-перекрытия, К. Решая уравнения (1.18), (1.19) совместно, находим значение T э :       об об и с a об э об об 1 1 к S T T T E R T R                  ; (1.20) иo об кo об об э об э S S S S S       ; и к      . В отсутствие объекта температура наружной поверхности экрана оп- ределяется по уравнению (1.20) при Т об = Т . Поэтому помещение в экран- перекрытие объекта вызывает приращение этой температуры  Т , равное [1]     об об э об об об об T T dT T T T dT R             . (1.21) Это приращение будет значимым для наблюдателя, т.е. будет свиде- тельствовать именно о наличии объекта лишь тогда, когда оно превысит максимальное приращение  T m температуры «пустого» экрана-перекрытия, которое может быть вызвано чисто случайными причинами, например сме- ной метеоусловий. Поскольку значение  T m довольно велико (достигает 3-7 К), то обычно можно считать, что вероятность обнаружения объекта за таким экраном близка к нулю.