Эффективность, помехозащищенность и помехоустойчивость видовых оптико-электронных систем

130 ÐÀÇÄÅË 2 . Ìàòåìàòè÷åñêèå ìîäåëè ýôôåêòèâíîñòè, ïîìåõîçàùèùåííîñòè è ïîìåõîóñòîé÷èâîñòè ÎÝÑ ной шуму) ФПУ  E в0 m , Вт/см 2 , на длине волны  m , мкм. Соотношение между этими параметрами ФПУ имеет следующий вид: в0 0 в0 0 m Е B T Y    . Если вместо  E в0 m известно значение интегральной пороговой облу- ченности ФПУ  E в0 , соответствующей температуре фона Т 0 , то величина  T в0 вычисляется по формуле: в0 0 0 в0 4 0 0 , Е B M T T Y     где 12 5, 67 10     Вт/(см 2 ·К 4 ) – постоянная Стефана – Больцмана. Разность температур, эквивалентная пространственному шуму,  T п , К, для фотонного ФПУ равна [36]: 2 отн отн п 4 о 1, 44 10 M T T Y         , где  отн – относительное СКО остаточного разброса чувствительности элементов ФПУ (обычно  отн = 10 –5 – 10 –4 ). Так, при  = 4 мкм, Т = 300 К,  o = 0,8 и  отн = 5·10 –4 получаем значение  T п = 0,016 К, что сравнимо с обычной величиной  T в . Неохлаждаемые тепловые ФПУ воспринимают излучение во всей по- лусфере, поэтому для них  T п составляет [36]: 4 2 отн отн п 4 о 1, 44 10 T B T B T Y K          , где К – доля излучения черного тела с температурой Т , приходящаяся на диапазон спектра  . При эффективной температуре окружающей среды T , равной нормиро- ванной T 0 , соответствующая разность температур, эквивалентная шуму  T , определяемая по (2.33), становится равной  T =  T 0 , по которой и возможно сравнение пороговой чувствительности различных образцов ТВП. При этом в (2.34) следует принять 0 0 о / 1; / M M Y Y    . Известны и другие модели определения пороговой чувствительности современных ТВП, основанные на использовании только «внутренних» параметров ФПУ и не связанные с его аттестацией. Найдем соответствую- щее расчетное выражение для разности температур, эквивалентной шуму,  T для ТВП с квантовыми ФПУ. Суммарный шум N , электрон, на выходе ТВП в общем случае определяется следующей формулой: