Теория электромагнитного поля

Ф, (д,) = + с, =HaMi , 2к 4 3. Выражения для проекций вектора напряженности магнитного поля внутри проводов и в пространстве между ними в функции от координат х и у имеют следующий вид. Для первого провода и точки вне него имеем: В точках внутри первого провода напряженность магнитного поля определяется соотношениями и -Jiy- и - 2 ' 2 • Для второго провода и точки вне него имеем: М - ^2У • г. _ /2(^ + g) 2х 2 ' 2>' 2 • 2кг2 2КГ2 В точках внутри второго провода напряженность магнитного поля определяется соотношениями гг _J2y. гг _ 72(^ + «) ^2х- 2 ' ~ 2 4. Уравнения связи между электрическим током и скалярным магнитным потенциалом имеют следуюш,ий вид. Для первого провода и точки вне него имеем: ОС Ф1 =А ^ ; OCie (-7Г,7Г). 2к Здесь за точки нулевого магнитного потенциала принят отрезок, соединяющий оси двух проводов. Угол tti отсчитывается от этого отрезка. Положительное направление тока /i принято в сторону рисунка. В формулах приняты обозначения: ф1 - скалярный магнитный потенциал; /i - ток первого проводника. 30